一半径为r的球壳,均匀的带有电荷,电荷面密度

如果就做这道题来说的话,图中的解法应该是做等效处理了,由于圆环的对称性,在电势上相当于带Q的点电荷在距离为R上的电势,图中的解法应该是解等效后的这样一个简单模型,楼主说的电势叠加是可以的.

高斯面内有电荷.注意条件里说的是“均匀带电球体”,电荷是分布在整个球体上的,不是只分布在表面.

2.一半径为R的绝缘球壳上均匀带有电量为Q的正电荷,另有电量为q的正点电荷放在球心O上,由于对称性,点电荷受力为零,现在球壳上挖去半径为r（r远小于R）的一个圆孔,则此时置于球心的点电荷所受力的大小为

球内场强为0,电势相等为球壳处电势球外的电场和电势分布和把球上电荷看成集中在圆心的点电荷相同

由高斯定理可以求得薄金属球壳外的电场强度∮Dds=∮εεoEds=εεoE∮ds=q,闭合面为以金属球心为球心的球面,【有些书里相对介质常数用εr来表示,这里用ε表示,所以εεo是介质的介电常数】E=

设个角度用积分就能算

从理论计算上来看,结合高斯定理,推导出的计算公式是：如图.（E.为真空电容率）（q其实就是Q)推导过程需要用到定积分理论.如果楼主还有问题的话,随时欢迎.希望对楼主有用~~~~~再问：可以写的在详细点

在球外,可以将这个球壳等效为全部电荷集中在球心的点电荷处理,电势分布为k*4paiR^2σ/r(r>R)在球内的时候因为球壳上均匀带电,可以证明在内部所受合力为零,因此无论如何移动都不做功,因此是一个

求连续分布电荷产生的电场的一般方法,可将电荷分布区域内每个电荷元的贡献积分（叠加）.体电荷密度ρ是坐标的函数,由于微分电荷元性质很像点电荷,因此微分体积元dv'中的电荷ρdv'对场点P的电场强度贡献为

采用补偿法．　　把圆心处的电场看作两部分电场的叠加,一个是没有缺口的均匀带电圆环产生的电场,这部分的电场强度为零．另一个是与缺口相对应,带等量异种电荷的带电体在圆心处产生的电场．　　带电量为q'=[d

令地球的密度为ρ，则在地球表面，重力和地球的万有引力大小相等，有：g=GMR2，由于地球的质量为：M=ρ43πR3，所以重力加速度的表达式可写成：g=GMR2＝Gρ43πR3R2＝43πGρR．根据题

既然你有答案,我就直接解释后面的吧：因为这里的中心天体质量M变了,忽略球壳的引力,那么某深度处的中心天体质量,是剩下那部分地球的质量,只能通过密度导出剩余质量与原来质量之比,进而求重力加速度之比.这是

因为球壳与地球的中心是重合的,如图所示再问：绿色的那一部分是球壳么，还有啊“质量分布均匀的球壳对壳内物体的引力为0”这句话对做题有什么用啊再答：绿色的部分是球壳，对于“质量分布均匀的球壳对壳内物体的引

百分百正确

设挖去的小圆孔带电量为q,则q=[(兀r^2)/(4兀R^2)]Q;场强大小为E=q/r=rQ/4R^2;方向为,球心指向小孔方向

采取挖补法若不挖去,则中心受力为0,求挖去的那一部分对球心的作用力即可.半径为r的孔的带电量是r^2/(4R^2)*Q,它与球心的点电荷的作用力是F=k(r^2/(4R^2)*Q)*q/r^2,因此,

首先,由总电量Q与半径R可得电荷体密度τ=Q/(4/3*π*R^3),进而可得任意半径r（r<=R）处电场强度（为了简洁此后所有ε均为εr含义）E=(1/4πε)*(τ*4/3*π*r^3)/r

2(1):球壳内场强为零.球壳外场强E=/4πεR^2.（2）球壳内电势为零.球壳外电势E=/4πεR.3（1）：B=(（2I/0.5d)-(I/0.5d)）μ/2π=μI/πd.（2）：x=2d/3

1、（1）球壳内电场为零,外部电场为：E=kQ/(r*r),r为该点到球心的距离.（2）球壳内电势为U=kQ/R.球壳外电势为U=kQ/r.（3）根据（1）（2）的结果绘制.2、无限长导线外一点的磁场